Veguherîna Lorentz

mekanîka Relativistic - çerxên ku lêkolînan li ser motion sazîyên li velocities nêzî leza ronahiyê.

Li ser bingeha teoriya îzafiyeta taybet ji bo analîzkirina konsepta simultaneity ji du bûyerên ku diqewimin, di cuda frames inertial ji reference. Ev jî bi qanûna ku Lorentz e. Ji ber ku sîstemeke sabît sarbûna û H1O1U1 sîstema, ku dahatûya nisbî ji bo leza sar V. sîstema li ser jimara nasandina Em:

HOU = K = K1 H1O1U1.

Em bawer dikin ku du sîstemên heye sazkirina taybet bi hucreyên photovoltaic, bi ya ku di xalên AC û A1C1 ye. Ji dûr ve di navbera wan de di heman e. Tam di navbera A û C, A1 û C1 in, bi rêzê ve, B û B1 di band yên cîbecîkirina ji qendîlên. Wiha, qendîl bi di heman demê de di demê de pêxistin dema ku B û B1 yek in, berevajî din.

Kî ku li destpêkê K dema çarçovê de û K1 bi rêzkirî, di heman demê de amûrên xwe bi ji hev û din (balansek). Di dema tevgera K1 xizmekî K li leza xwe li hin xal di wextê de û B1 wekhev. Di vê merhaleyê de ampûlên demê de, ku di van Deqên wê ronahî kirin. The Observer, li sîstema K1 xuyanîbûna duristkirina A1 ronahî û C1 bibîneûdi. Bi heman awayî, çavdêr e ku di sîstema K demî dîtinê hemwext yên ronahiyê li A û C. Di vê rewşê de, eger çavdêr K ronahiya K1 pergala dabeşkirina bigirin, ew bala xwe dê ku ronahiya ku ji B1 ba wê bi hev re ji bo A1 û C1 were . Ev e ji ber wê yekê ku sîstema K1 li dahatûya li leza nisbî ji bo sîstema K.

Ev tecrûbe, piştrast dike ku çavdêr e temaşe bûyer sîstema K1 di A1 û C1 qewimîbû hevdemî û tuxûbê çavdêr K van bûyeran bi wê hemwext. e ku, interval dema ku girêdayî sîstema referans.

Bi vî awayî, ku encam ji aliyê analîzê ku nîşan bide ku wekhevî di fîzîka klasîk tê pejirandin, tê hesibandin çewt, yanê: t = t1.

zanîna dayîn, bingehên îzafiyeta taybet û wek encama analîzê û set ji tecrûbeyên pêşniyar hevsengiyekê Lorenz (transformation Lorentz) ku baştir klasîk transformation Galileo.

Kî ku li K frame li derdoreke AB, ku duh hemû A (x1, y1, z1), B (x2, y2, z2) e. Ji veguherîna Lorentz tê zanîn ku koordînatên y1 û y2, û z2 û z1 diguhere veguherîna Galileo. Coordinates x1 û x2, li dorê, guhertina hevsengiya Lorentz.

Hingê ji ber dirêjahiya gewdeyên AB di sîstema K1 ya rasterast ji bo guhertina sîstemê ji mot'acê A1B1 K. makul e Bi vî awayî, ew e ku biçûkbûna relativistic ji ber dirêjahiya yên girse ji ber leza zêde heye.

From encam Lorentz çi li jêr e: li speed e ku nêzî leza ronahiyê, e demeke ku bi navê bigewdebûna li wir (twins nakokiyeke).

Guman dikin ku, di dema çarçovê K di navbera du bûyeran, da biryardar e: t = t2-t1, û dema sîstema K1 di navbera du bûyerên ku weke danasîn: t = t22-T11. Time di xizmekî sîstema hevahengî ji bo ku ew tê hesibandin, ji bo bên sererastkirin, tê gotin sîstema demeke maqûl. Eger di dema ku li K bêtir ji wextê de li K1 pergalê, wê demê em dikarin bêjin ku rêjeya e zero ne.

Sîstema mobîl K, dema hêdîbûnê, ku di sîstema sabît pîvandin.

Tê zanîn ji çerxên ku eger meşînê xizmên sîstema koordînatên speed V1, û pergaleke bi vê rengî dimeşe nisbî ji bo sîstema sabit ji koordînatên bi V2 lez, leza termê nisbî ji bo sîstema hevahengî stationary danasîn wiha ne: V = V1 + V2.

Ev formul ev e ji bo diyarkirina velocity ji bedenê di mekanîka relativistic ne. Ji bo van çerxên ku veguherîna Lorentz bikaranîn bi, formula jêr Zebarî:

De = (V1 + V2) / (1 + V1V2 / cc).